Магнитометры на сквидахСтраница 1
Содержание:
1. Сверхпроводимость. Основные параметры сверхпроводников .3
2. Эффект Джозефсона .4
3. Магнитометр 5
4. Сверхпроводящий материал - соединение Nb3Sn .8
5. Получение джозефсоновских переходов .9
6. Список литературы 13
1. Сверхпроводимость. Основные параметры сверхпроводников.
Явление сверхпроводимости состоит в том, что при некоторой температуре, близкой к абсолютному нулю, электросопротивление в некоторых материалах исчезает. Эта температура называется критической температурой перехода в сверхпроводящее состояние.
Сверхпроводимость обнаружена более чем у 20 металлов и большого количества соединений и сплавов (Тк £ 23К), а также у керамик (Тк > 77,4К – высокотемпературные сверхпроводники.)
Сверхпроводимость материалов с Тк £ 23К объясняется наличием в веществе пар электронов, обладающих энергией Ферми, противоположными спинами и импульсами (пары Купера), которые образуются благодаря взаимодействию электронов с колебаниями ионов решетки – фононами. Все пары находятся, с точки зрения квантовой механики, в одном состоянии (они не подчиняются статистике Ферми т.к. имеют целочисленный спин) и согласованы между собой по всем физическим параметрам, то есть образуют единый сверхпроводящий конденсат.
Сверхпроводимость керамик, возможно, объясняется взаимодействием электронов с каким-либо другими квазичастицами.
По взаимодействию с магнитным полем сверхпроводники делятся на две основные группы: сверхпроводники I и II рода.
Сверхпроводники первого рода при помещении их в магнитное поле «выталкивают» последнее так, что индукция внутри сверхпроводника равна нулю (эффект Мейсснера). Напряжонность магнитного поля, при котором разрушается сверхпроводимость и поле проникает внутрь проводника, называется критическим магнитным полем Нк. У сверхпроводников второго рода существует промежуток напряженности магнитного поля Нк2 > Н > Нк1, где индукция внутри сверхпроводника меньше индукции проводника в нормальном состоянии. Нк1 – нижнее критическое поле, Нк2 – верхнее критическое поле. Н < Нк1 – индукция в сверхпроводнике второго рода равна нулю, Н > Нк2 – сверхпроводимость нарушается. Через идеальные сверхпроводники второго рода можно пропускать ток силой: (критический ток). Объясняется это тем, что поле, создаваемое током, превысит Нк1, вихревые нити, зарождающиеся на поверхности образца, под действием сил Лоренца, двигаются внутрь образца с выделением тепла, что приводит к потере сверхпроводимости.
Tk, Нк1, Нк2, некоторых металлов и соединений:
Вещество | Тк К | m0Нк1 Тл | m0Нк2 Тл |
Pb | 7.2 | 0.55 | |
Nb | 9.2 | 0.13 | 0.27 |
Te | 7.8 | ||
V | 5.3 | ||
Ta | 4.4 | ||
Sn | 3.7 | ||
V3Si | 17.1 | 23.4 | |
Nb3Sn | 18.2 | 24.5 | |
Nb3Al | 18.9 | ||
Nb3Ga | 20.3 | 34.0 | |
Nb3Ge | 23.0 | 37.0 | |
(Y0.6Ba0.4)2CuO4 | 96 | 160±20 | |
Y1.2Ba0.3CuO4-8 | 102 | 18 при 77К |